birmaga.ru
добавить свой файл

1


Подробное текстовое описание ИП

“Единая теория векторных полей (от электродинамики

Максвелла к единой теории поля)”.

Автор: Науменко Юрий Викторович

Дата: 7 октября 2006г.

подпись автора: __________
§ 1 Единая теория n векторных полей.

В XX столетии была сформирована концепция единой теории поля, которая рассматривается как одно из стра­тегических направлений развития теоретической физики. Первым примером единой теории поля являются уравне­ния Максвелла. Из них следует, что электричество и магнетизм тесно свя­занные явления, которые можно описать на основе едино­го электромагнитного поля. Следующим этапом были попытки объединения электро­магнитных и гравитационных взаимодействий на основе общей теории относительности. Существенного успеха такой путь не принес. Можно попробовать другой подход объединения электричества и гравитации, в кото­ром подлежат обобщению уравнения электромагнитного поля Максвелла и уравнения гравитационного поля, описываемые уравнениями, подобными уравнениям Максвел­ла.

Уравнения Максвелла в вакууме в системе СИ:

(1)

Так, обобщив эти уравнения, Дирак построил теорию электромагнитного поля с двумя видами зарядов: электрическим и магнитным. В [2] есть ссылки на работы Хевисайда, Бриджмена, Карстуа , в которых гравитационное поле описывается уравнениями похожими на (1) .

Изложим новый общий подход к объединению полей.

Пусть имеется n полей: , каждому из которых сопоставляется свой заряд:

Предлагается рассматривать эти поля, как проявления одного единого поля, удовлетворяющего уравнениям:

(2)


(3)

где Y , L принимают значения из набора символов

(ν) - матрица “электрических” постоянных

(μ) - матрица “магнитных” постоянных

(λ) - матрица “электродинамических” постоянных

ρ - плотности зарядов



- плотности токов.

Cимволическая запись (2) представляет собой n уравнений :

Символическое уравнение (3) также представляет собой n уравнений .


Матрицы (ν), (μ), (λ) обуславливают взаимодействие полей друг с другом.

Например, элемент νYL матрицы (ν) трактуется, как постоянная, обуславливающая воздействие поля на поле .

Например, теория монополя Дирака есть теория с :

Используя обозначения символических векторов:

,

уравнения (2) и (3) запишутся в виде:

Можно доказать, что требование релятивисткой инвариантности уравнений (2) и (3) приводит к условию:


где (I) – единичная матрица, c – предельная скорость распространения взаимодействий.

К такому же условию приводит требование существования волн поля. Можно показать, что в такой теории волны поля будут поперечными, как и в теории электромагнитного поля.

Из требования выполнения закона сохранения заряда каждого вида:

вытекает условие: .

Вводя обозначение: , напишем формулы преобразования напряженности полей при переходе от одной ИСО к другой: ,

при этом:

.

Наряду с уравнениями поля (2),(3) справедливы сопутствующие им уравнения:

Закон сохранения энергии поля будет представлять собой совокупность n уравнений:

Как и в теории электромагнитного поля вводятся в рассмотрение антисимметричные тензоры поля , и дуальные псевдотензоры , которые представляют собой бивекторы:

Тензор дуален тензору .

Уравнения поля (2) и (3) можно выразить через тензоры следующим образом:


или

,

где совершенно антисимметричный единичный 4-тензор четвертого ранга,



- 4 – векторы плотности токов, - тензоры поля.

Формулы преобразования напряженностей полей при переходе от одной ИСО к другой подсказывают вид выражения для cилы, действующей на частицу. Сила Лоренца, действующая на частицу с зарядами


в поле равна

или , где 4-вектор плотности силы.

Ниже будет указано действие, из которого вытекает это выражение для силы, действующей на частицу.

Для поля магнитным полем является поле .

Точечный источник с набором зарядов

порождает поля : ,

имеющие потенциалы .

Сила между частицей с набором зарядов

и частицей с набором зарядов

будет определяться обобщенным законом Кулона:

.

Если частица 2 движется со скоростью , относительно частицы 1, то на нее действует сила (5)

Траектория, по которой движется частица 2 с набором зарядов в поле частицы 1 с набором зарядов в случае их притяжения, в сферической системе координат определяется из уравнений:


(6)

Здесь:


,

p – параметр орбиты: ,

e- эксцентриситет: ,

,

постоянные a и b определяются из начальных условий,

B= ,

,

, .

Из формулы (5) , анализируя взаимодействие двух монополей (частиц, имеющих только один заряд), вытекают условия для матриц

Третий закон Ньютона для взаимодействующих частиц в единой теории поля формулируется таким образом, чтобы выполнялись соотношения:


Применяя полуклассический подход, изложенный в [3] для теории магнитного монополя, заключающийся в квантовании величины, играющей роль углового момента при движении одной частицы с набором зарядов относительно другой частицы с набором зарядов получим условие:

Если рассмотреть случай, когда частицы представляют собой монополи с зарядами , то получим условие зарядового квантования для общей теории:


.
§ 2 4 –Потенциалы. Взаимодействие частицы с полем.

Выше уже отмечалось, что каждому полю из набора полей поставлен в соответствие тензор



.

Каждому полю поставим в соответствие 4-потенциал



, где удовлетворяют условию Лоренца:

.

Можно доказать, что скалярный и векторный потенциалы удовлетворяют уравнениям, аналогичным уравнениям Даламбера. Из функции Лагранжа , где - функция Лагранжа взаимодействия частицы с полем, составляя уравнение движения


и учитывая аналоги уравнений Даламбера, приведенные ниже получается выражение для силы Лоренца (4), из которого следует выражение напряженности поля через 4вектор-потенциал.

Существует несколько способов каждому полю Y поставить в соответствие 4 вектор-потенциал, дающих верное выражение для силы Лоренца (4) :

1.

2.

3. .

Для способов 1 и 2 удалось найти действие, из вариации которого получаются уравнения

поля и привычное выражение для силы Лоренца. Способы 1 и 3 дают сложные уравнения,

играющие роль уравнений Даламбера. Способ 2 дает уравнения, совпадающие по виду с

уравнениями Даламбера. По следствиям способ 2 наиболее интересен. Поэтому предлагается взять его за основу введения в теорию 4-вектор потенциала. Ниже рассматривается только

способ 2.

Напряженности полей выражаются через 4вектор потенциалы


.

Эта формула верна и для теории электромагнитного поля Максвелла. В самом деле:



; ;

Вектор выражается через 4вектор-потенциалы:



.

Скалярный и векторный потенциалы удовлетворяют уравнениям, аналогичным уравнениям Даламбера:





.

Решения этих уравнений:




.

Функция Лагранжа для взаимодействия частицы с полем:



Она похожа на функцию Лагранжа взаимодействия электрически заряженной частицы с электромагнитным полем и определяет силу Лоренца:




§ 3 Размерности величин.

Приведем размерности величин



















.
§ 4 Действие для поля. Получение уравнений поля из принципа наименьшего действия.

Действие для поля (см. [1] ) : ,

где Sm - действие для частиц,

Sf - действие для поля,

Smf – действие для взаимодействия частиц с полем.

.

Получим уравнения поля, и способ введения в теорию 4-вектор-потенциалов из вариационного принципа при различных способах определениях действия:



I
.

Тензоры поля выражаются через 4-векторы потенциалы следующим образом:


.

Тогда


.

Из вариационного принципа получим уравнения поля :



или

,

где .

Сила Лоренца:





II.





.

Здесь 4-вектор и ,

тензор дуален тензору


.

.

.

.

Из вариационного принципа получим уравнения





Откуда с необходимостью следует:





или


, .

Уравнения поля:



Окончательно уравнения поля



Сила, действующая на частицу


.

Выводы: Получены уравнения поля и выражение для силы Лоренца. Экспериментальная проверка выражения для силы Лоренца определит, какой из рассмотренных вариантов I или II является основой для построения полной теории. Наиболее содержательным является способ II.

Его и следует взять за основу при построении теории.

Напряженности полей в этом случае:


.
§ 5 Тензор энергии-импульса поля.
Если действие для единого поля представить в виде

то тензор энергии импульса поля:

.

I. При способе 1, определения 4вектор-потенциала:

,

действие для поля:



,

величина Λ: ,

а тензор энергии-импульса поля:



II. При способе 2, определения 4вектор-потенциала: , действие для поля:

,

величина Λ: ,

а тензор энергии-импульса поля:


§ 6 Поле вращающегося шара.
Рассчитаем поля, создаваемые вращающимся с угловой скоростью , равномерно заряженным шаром, имеющим радиус R и набор зарядов {q} :

I. , ,

если считать, что 4вектор-потенциалы введены способом I:


.

При введении 4вектор-потенциалов способом I предсказывается то, что вращающийся шар с набором зарядом {q} имеет такие же поля, как и не вращающийся шар.


II. ,

если считать, что 4вектор-потенциалы введены способом II :



.

При введении 4вектор-потенциалов способом II предсказывается то, что вращающийся шар с набором зарядом {q} имеет такие же поля, как и поля, создаваемые соответствующими полосовыми магнитами, оси которых проходят через ось шара.


§ 7 Единая теория гравитации и электричества.
Объединяя идеи Дирака, Хевисайда, Бриджмена, Карстуа применим рассмотренную теорию для построения единой теории поля гравитации и электричества.






Названия “электрический вихрь” и “гравитационный вихрь” введены по аналогии с теорией Карстуа, которая описывает гравитационное поле уравнениями, совпадающими по виду с уравнениями Максвелла для электрического поля. В соответствующих теориях с двумя видами зарядов “электрический вихрь” совпадает с магнитным полем, а “гравитационный вихрь” есть магнитное поле для гравитации.

Каждому полю соответствует свое магнитное поле .

При этом магнетизм понимается, как релятивистский эффект.




.

Так как на сегодняшний день почти все элементы матриц () , () , () неизвестны, то говорить можно только лишь о качественных предсказаниях теории.

1. Если считать, что ,

то предсказанием такой теории будет то, что вращающийся

с угловой скоростью ω шар(планета) с массой  и радиусом R , будет порождать центрально-симметричные электрические и магнитные поля :



.

2. Если считать, что ,

то предсказанием такой теории будет то, что вращающийся с угловой скоростью ω шар(планета) с массой  и радиусом R , будет порождать электрические и магнитные поля, эквивалентные полям соответствующих полосовых магнитов, оси которых проходят через ось шара(планеты).

Вычисления дают: .

На оси вращения шара(планеты) напряженности равны :



.

На северном географическом полюсе:




.

На южном географическом полюсе:





.

Напомним, что - электрическое магнитное поле, которое традиционно называют магнитным полем. Если и одного знака (скорее всего и ), то напряженность электрического магнитного поля будет больше на южном географическом полюсе, чем на северном, что и наблюдается в действительности для нашей планеты “Земля”.

Напряженности электрических и электрических магнитных полей на географических полюсах планет могут быть обусловлены разными причинами. Например, вклад в напряженность электрического магнитного поля вносит солнечный ветер, магнитное динамо и др. . Но ожидается, что (разность напряженностей электрических полей на северном и южном географических полюсах) и (разность напряженностей электрических магнитных полей на северном и южном географических полюсах) обусловлены только лишь вращением планеты. Поэтому следует сравнить расчетные значения и с полученными в результате измерения значениями. Предварительно конечно следует определить и , зная, и для одной планеты. После этого можно рассчитать и для остальных планет солнечной системы и сравнить рассчитанные значения с результатами измерения для этих планет.

Наиболее содержательным и интересным по следствиям является второй способ введения в теорию 4-вектор потенциала:


.

Следствия из этого способа и следует проверять экспериментально. Если допустить то, что планеты и Солнце имеют наряду с гравитационными зарядами еще и другие заряды, то движение планет вокруг Солнца не будет плоским. Траектория движения планет вокруг Солнца в этом случае определяется уравнениями (6) и появляется возможность качественно объяснить вращение перигелия планеты.


§ 8 Выводы и прогнозы.

В работе дана схема построения единой теории поля n векторных полей на основе обобщения уравнений Максвелла электромагнитного поля. Включая в состав единого набора полей различные векторные поля, можно строить конкретные варианты единой теории поля. Роль магнитного поля в такой теории играет линейная комбинация полей, подлежащих объединению. Такая трактовка магнитного поля требует уточнить уравнения Максвелла- Дирака. У магнитного электрического поля не может быть каких-то особых магнитных зарядов. Но заряды могут быть у поля, которое вносит существенный вклад в магнитное электрическое поле. Введена функция Лагранжа, из которой выводится выражение для силы Лоренца. Написано выражение для действия, из которого получены уравнения поля. В качестве примера, применения новой теории, рассматривается единая теория гравитации и электричества, которая предсказывает следующее. Вращающаяся планета создает электрическое и магнитное поля. В зависимости от способа введения 4-потенциалов , теория предсказывает поля центрально симметричные, либо поля, эквивалентные полям соответствующих полосовых магнитов, оси которых проходят через ось шара(планеты). В последнем случае электрический диполь и магнитная стрелка будут стремиться ориентироваться по направлению географических полюсов планеты. Причем напряженности полей на северном и южном географических полюсах различны.

Анализ результатов измерений напряженностей электрических и магнитных полей на планетах Солнечной системы поможет выбрать способ введения в теорию 4вектор-потенциалов. Измеряя напряженности электрических и магнитных полей на полюсах различных планет и анализируя их разность на северном и южном географических полюсах, можно проверить теорию, определяя коэффициенты .

Независимо от результатов экспериментальной проверки предлагаемой теории, она позволяет по-новому взглянуть на уравнения Максвелла. Разумеется, то, что разработанный в данной работе подход к объединению полей может быть применен к объединению не только электрических и гравитационных полей, но и других полей, которые на сегодняшний день может быть еще и неизвестны.

Применений у предлагаемой к рассмотрению теории обнаруживается довольно много. Остается надеяться, что теория привлечет внимание экспериментаторов, несмотря на предполагаемые количественно малые значения констант связи полей друг с другом.

Более подробно с предлагаемой теорией можно ознакомиться в книге автора [7] и

на его сайте http://www.etvp.narod.ru .


Литература.
[1] Л.Д. Ландау , Е.М. Лившиц “ Теория поля “ , М., Наука, 1973

[2] Л. Бриллюэн “Новый взгляд на теорию относительности “, М., Мир, 1972

[3] В.И. Стражев , Л.М. Томильчик “Электродинамика с магнитным зарядом”, Минск,

Наука и техника, 1975

[4] А.Н. Матвеев “Механика и теория относительности “

М.,”Высшая школа”, 1976, §31.

[5] А. Эйнштейн “Об эфире.” – в кн.: А. Эйнштейн собр. науч. трудов.

М., “Наука”, 1966, т. 2, с. 154 – 160.

[6] Фейнман, Лейтон, Сендс “Фейнмановские лекции по физике Задачи и упражнения

с ответами и решениями”, М., Мир, 1969, с. 339-440.

[7] Науменко Ю.В. “Единая теория векторных полей”, Армавир, Армавирское полиграф-

предприятие, 2006